第一类是瑞利(Rayleigh)散射
散射光的频率与入射光的基本相同，频率变化小于，相应的波数变化小于，通常称它为瑞利(Rayleigh)散射
瑞利散射是一种光学现象，属于散射的一种情况。又称“分子散射”。粒子尺度远小于入射光波长时（小于波长的十分之一），其各方向上的散射光强度是不一样的，该强度与入射光的波长四次方成反比。
比如：蓝天 就是由于瑞利散射产生的
第二类是米散射
米散射理论是由德国物理学家古斯塔夫·米（Gustav Mie，1868—1957）于1908年首先提出，因此得名。
粒子尺度接近或大于入射光波长时，又称“粗粒散射”“大颗粒散射”。
粒子尺度接近或大于入射光波长时，其散射的光强在各方向是不对称的，其中大部分入射光线沿着前进方向进行散射，这样的现象称为米散射。
（1）尺度数α
散射的程度变化是粒子半径（r）与辐射波长（λ）比例的函数。
因此常引用无量纲尺度数α = 2πr/λ作为判别标准：
当尺度数α远小于0.1时，可用瑞利散射；
当尺度数α≥0.1 时, 需用米散射；
当尺度数α>50 时, 可用几何光学。
通过精确计算散射场可以发现，当粒子尺度很小（远小于0.1）时，米散射就简化为瑞利散射，而当其尺度较大（α>50）时，米散射的结果又与几何光学散射导出的结果一致，所以米散射理论是球状粒子散射的通用理论。
对于实践来说，可以使用Mi散射判断材料的粒径与散射能力的关系，比如颜料的粒径与遮盖度的关系；
因为折射率和粒径综合起来对散射都会有影响
比如对于钛白粉和一些颜料 当粒径为波长的一半时候，散射最大，也就是遮盖度最大。
而对于折射率更小的一些颜料，当粒径为波长大小的时候，散射最大。
